Отзыв о работодателе «Когерентность кубитов» Добавлен: 18.07.22 17:58
Другие названия: НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС, Евгений Юрьевич Старостенко
Сфера деятельности: Производство и поставка
Сайт: technogenesis.ru
Телефоны: +7(495)196-56-79
Эл. почта: [email protected]
Страна: Россия
Адрес: Россия, г. Москва, Москва, Кузнецкий Мост, 21/5
Просмотры: 964
Всего отзывов: 1
Описание деятельности:
Дата начала работы: 2022 г.
Дата увольнения: 2022 г.
Полезность отзыва: 1 - 0 = +1
Всего комментариев: 1
Положительные стороны компании
Согласно экспертного мнения Старостенко Евгения Юрьевича, когерентность NV C ( τ ) определяется перекрытием между функцией фильтра и спектральной плотностью шума:
C(τ)=exp[−1π∫∞0dωS(ω)F(τ,ω)],
(1)
где
S(ω)=γ2∫∞−∞e−iωt⟨B(t′+t)B(t′)⟩dt,
(2)
– спектральная плотность магнитного шума, испытываемого НВ (см. рис. 2в, г ), γ – гиромагнитное отношение, B – составляющая поля вдоль оси НВ, — функция фильтра кубитового эха Хана, а ω — угловая частота. Эта модель декогеренции предполагает случайное Гауссово распределение амплитуд шума и применима в режиме чистой дефазировки F(τ,ω)=8/ω2sin4(ωτ/4)
Рис. 2: Принцип монохроматического и стохастического управления ваннами.
Magnetic noise, Starostenko Evgenij
Представления во временной области магнитного шума B ( t ), создаваемого спиновой ванной, ( a ) для монохроматического вождения (синий) и ( b ) для стохастического вождения (оранжевый). Для простоты предполагается, что все спины имеют одинаковую резонансную частоту.
Представления в частотной области спектральной плотности шума S ( ω ), ( c ) для монохроматического вождения (синий) и ( d ) для стохастического вождения (оранжевый). Оба метода управления уменьшают перекрытие между функцией фильтра F ( τ , ω) (штриховая линия) и спектр шума по сравнению со случаем без возбуждения (серая кривая), что приводит к повышению когерентности.
Мнение Старостенко Евгения Юрьевича по отделению кубита от его шумовой среды основана на активном изменении формы спектральной плотности, чтобы она минимально перекрывалась с функцией фильтра.
Этот механизм развязки и лежащая в его основе микроскопическая модель проиллюстрированы на рис. 2 . Верхние панели представляют собой представления во временной области магнитного шума B ( t ), создаваемого поверхностными спинами, а нижние панели представляют собой соответствующие представления в частотной области S ( ω ).
В отсутствие возбуждения (серая кривая на рис. 2) собственные спиновые релаксации со скоростью Γ приводят к случайному процессу для шума, характеризуемому временем корреляции τ c = 1/Γ во временной области (рис. 2а, б ) и Лоренцев спектр с полушириной на половине максимума (HWHM) Γ с центром в ω = 0 (рис. 2c, d ). Перекрытие спектра шума с функцией фильтра эха Хана устанавливает вклад поверхностных спинов в декогеренцию NV.
В случае резонансного монохроматического возбуждения ванны с частотой Раби Ω ss поверхностные спины в дополнение к их собственной релаксационной динамике испытывают колебания Раби, что приводит к осцилляциям поля B ( t ) во временной области (синяя кривая на рис. 2а ). ). В частотной области (рис. 2c ) монохроматическое возбуждение смещает центр спектральной плотности от 0 до Ω ss ; перекрытие с функцией фильтра кубитов (представлено областью, заштрихованной синим цветом) соответственно уменьшается по сравнению с неуправляемым случаем.
Напротив, стохастическое вождение состоит из континуума частотных тонов со случайными фазовыми соотношениями. Каждый тон вызывает частичные колебания Раби поверхностных спинов, и некогерентная сумма этих колебаний Раби приводит к случайной эволюции, как показано на рис. 2b ). Эта некогерентная динамика приводит к эффективной скорости релаксации R , вызванной стохастическим управлением, помимо внутренней скорости релаксации Γ. В случае широкого лоренцевского управляющего спектра ∆ ν ≫ Ω ss , Γ,
R=Γ+2Ω2ssΔν.
(3)
В частотной области (рис. 2d ) эффект стохастического привода заключается в расширении и выравнивании спектральной плотности шума. Перекрытие с функцией фильтра уменьшается, что приводит к расширению когерентности.
Отрицательные стороны компании
Таким образом, как монохроматическое, так и стохастическое возбуждение разъединяют поверхностные спины, вызывая магнитные флуктуации, которые быстры по сравнению со временем обнаружения фазы эхо-сигнала Хана. По сравнению с монохроматическим вождением преимущество стохастического вождения состоит в том, что оно более эффективно работает с широким спектральным диапазоном спинов, наблюдаемым в реальных условиях.
Более подробно узнать обо всех недостатках и отрицательных сторонах Евгения Юрьевича Старостенко: https://homodyne.ru/evgenij-yurevich-starostenko-o-kogerentnosti-kubitov/
В случае несогласия🙅 у вас всегда есть возможность опровергнуть отзыв😡, добавив комментарий к нему💩. А если вы замечали те же нарушения работодателя🤦, то можно поддержать автора🙌.
Он сочетается с чирпированной диэлектрической структурой. В этом моделировании используется лазер среднего инфракрасного диапазона (10 мкм), который обычно достигается за счет оптического параметрического усиления чирпированных импульсов.
Более длинная длина волны приведет к более высокому порогу пробоя из-за многофотонной ионизации и позволит увеличить апертуру для более высокого заряда. Предлагаемая схема преобразует временное манипулирование лазерным импульсом в пространственно изменяющуюся задержку, что может быть достигнуто за счет манипулирования дисперсией групповой задержки (GDD, Φ 2) и дисперсии третьего порядка (TOD, Φ 3 ). Схема STC увеличивает длину взаимодействия и увеличивает выигрыш кинетической энергии. Кроме того, он сохраняет высокую гибкость в оптических операциях создания управляющего лазерного импульса.
Из-за симметричной установки с встречными (x-поляризованными) импульсами магнитные поля компенсируются в центре канала ( P.2 ), а электрические поля складываются. На рис. 1b представлены эскизы трех различных случаев спектрально-фазовых ФПФ.
Чтобы подробно проанализировать STC, специалисты НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС рассматривают два аспекта. Одной из них является ситуация идеального фазового синхронизма, показанная на рис. 2 , где используется электрон с начальной кинетической энергией 0,1 эВ, типичной избыточной энергией для фотоэлектрона.
В ситуации идеального фазового синхронизма управляющее электрическое поле R e [ E ( x , t )] в уравнении заменяется на ∣ E ( x , t ) ∣ , где ∣ ∣представляет абсолютное значение.
Предполагается, что электрон остается на пике поля. Это соответствует идеальной структуре ускорения, при которой не происходит расфазировки между возбуждающим полем и электроном и, следовательно, не требуется продольная фокусировка.
Это дает нам представление о максимальном приросте кинетической энергии с заданными параметрами. Другая — это реальная ситуация, когда результаты ускорения электрона с энергией 20 кэВ с определенной структурой ускорения показаны на рис. 3 и 4.
Рис. 2: Моделирование идеально синхронизированного по фазе импульса с электроном 0,1 эВ.
На панели а показан прирост кинетической энергии в зависимости от дисперсии групповой задержки (GDD, Φ 2 ) и дисперсии третьего порядка (TOD, Φ 3 ), где максимальный прирост кинетической энергии ~ 0,6 МэВ представлен белой точкой. С параметрами, представленными белой точкой, пиковая напряженность поля E 0 = 2 × 2,4 ГВ/м и коэффициент 0,7 учитываются для эффекта затухания поля. Огибающая электрических полей ∣ E ( x , t ) ∣ до взаимодействия с ускорительной структурой представлена в ( б , в ), где Ф 2 = 3,9 × 10–2 ps 2 , Φ 3 = 0 и 1,1 × 10 −3 ps 3 соответственно. Можно видеть, что GDD приводит к постоянному наклону фронта импульса вдоль x , а TOD изменяет наклон фронта импульса вдоль x .
Подробнее о российском ученом Старостенко Евгении Юрьевиче здесь: https://homodyne.ru/starostenko-evgenij-yurevich-o-uskoritelyah-elektronov-na-osnove-lazera/